这点比较遗憾。因为杨——米尔斯理论与实验是高度吻合的。为什么没有获奖，这个就不太清楚了。
不过爱氏也没有因为相对论而获奖，但相对论也于实验很吻合。这样对比考虑的话，也可以理解杨为何没有因此获奖。不过时代不一样了。爱氏在世的时候，广义相对论的很多实验是做不出来的。引力波就是其预言的，但最近2年才被证实。
其实一开始杨——米尔斯理论并没有受到重视。即1954年初，杨振宁和罗伯特·米尔斯将量子电动力学的概念推广到非阿贝尔规范群，将原本可交换群的规范理论（应用的量子电动力学）拓展到不可交换群，以解释强相互作用。杨-米尔斯的观点受到了泡利的批评，其原因在于杨-米尔斯理论的量子必须质量为零以维持规范不变性。如果其作用粒子质量为零，则其作用是长程作用力。然而实验上没有观察到长程力的的作用。
直到1960年，当时由戈德斯通effrey goldstone、南部yoichiro nambu和乔瓦尼·乔纳-拉希尼欧giovanni jona - lasinio等人开始运用对称性破缺的机制，从零质量粒子的理论中去得到带质量的粒子，杨-米尔斯理论的重要性才显现出来。
这促使了杨米尔斯理论研究的火热，证明了这两种理论都成功地应用了电弱统一和量子色动力学(qcd)。统一的标准模型结合了强相互作用和电弱相互作用(统一弱者和电磁相互作用)通过对称群su(2)xu(1)xsu(3)。
接下来大家看一下杨—米尔斯方程吧。
杨——米尔斯理论得到的最重要结果之一是渐近自由。该结果可以通过假设耦合常数g小(小非线性)，高能量和应用摄动理论得到。这一结果的相关性在于，一种描述强相互作用和渐近自由的秧子理论可以适当地处理来自深层非弹性散射的实验结果。
为了证明其渐近自由，一个应用摄动理论假设一个小耦合。这是在紫外线极限下验证的后验。在相反的极限情况下，红外极限，情况则相反，因为耦合太大，扰动理论难以可靠。大多数研究遇到的困难都是在低能量下管理理论。这是一种有趣的情况，是对强子物质的描述，更普遍地，对所有观察到的胶子和夸克的束缚态和它们的约束，都可以用这个理论来描述。
研究这个极限理论的最常用方法是试着在计算机上解决它。在这种情况下，需要大量的计算资源来确定无限体积(小格间距)的正确极限。爱氏场方程的解，也需要用到计算机模拟。所以我们完全可以产生一个疑问：“爱氏场方程和杨——米尔斯场方程的桥梁是什么？”
为了理解理论在大、小动量下的行为，一个关键的量是传播器。对于一个秧苗理论，我们必须同时考虑胶子和虚传播器。在大动量(紫外线极限)下，这个问题完全解决了渐近自由的发现。在这种情况下，可以看出该理论是自由的，而且胶子和虚传播器都是自